열 전달 분석에서 열확산도 (영어 : Thermal diffusivity )는 밀도 로 나뉜 열전도도와 일정한 압력에서의 비열용량이다. 고온부에서 저온부로 물질의 열 전달 속도를 측정한다. SI 단위는 m² / s이다. 열확산도는 일반적으로 α로 표시하지만 a, h, κ, K 및 D도 사용된다.[ 1] [ 2]
α
=
k
ρ
c
p
{\displaystyle \alpha ={\frac {k}{\rho c_{p}}}}
[ 3]
k
{\displaystyle k}
열전도율 (W/m·K)
c
p
{\displaystyle c_{p}}
비열용량 (J/kg·K)
ρ
{\displaystyle \rho }
밀도 (kg/m³)
ρ
c
p
{\displaystyle \rho c_{p}\,}
는 용적열용량 (volumetric heat capacity - J/m³·K)으로 고려될 수 있다.
변별된 용적열용량과 열전도율이 일반적인 열 방정식 에서 지배적인 매개변수인 열확산계수로 표현된다.
ρ
c
p
∂
T
∂
t
=
k
∇
2
T
{\displaystyle \rho c_{p}{\frac {\partial T}{\partial t}}=k\nabla ^{2}T}
∂
T
∂
t
=
k
ρ
c
p
∇
2
T
{\displaystyle {{\partial T} \over {\partial t}}={{k} \over {\rho c_{p}}}\nabla ^{2}T}
∂
T
∂
t
=
α
∇
2
T
{\displaystyle {{\partial T} \over {\partial t}}=\alpha \nabla ^{2}T}
일반적인 열방정식
u
˙
=
D
∇
2
u
{\displaystyle {\dot {u}}=D\nabla ^{2}u}
한편
ρ
c
p
∂
T
∂
t
=
k
∇
2
T
{\displaystyle \rho c_{p}{\frac {\partial T}{\partial t}}=k\nabla ^{2}T}
에서
ρ
c
p
∂
T
∂
t
−
k
∇
2
T
=
0
{\displaystyle \rho c_{p}{\frac {\partial T}{\partial t}}-k\nabla ^{2}T=0}
또는
ρ
c
p
∂
T
∂
t
−
∇
⋅
(
k
∇
T
)
=
q
˙
V
{\displaystyle \rho c_{p}{\frac {\partial T}{\partial t}}-\nabla \cdot \left(k\nabla T\right)={\dot {q}}_{V}}
이고
여기서
q
˙
V
{\displaystyle {\dot {q}}_{V}}
은 용적열원(volumetric heat source)이 된다.
↑ Gladwell, Richard B. Hetnarski, M. Reza Eslami ; edited by G.M.L. (2009). 《Thermal Stresses - Advanced Theory and Applications》 Online-Ausg.판. Dordrecht: Springer Netherlands. 170쪽. ISBN 978-1-4020-9247-3 .
↑ Unsworth, J.; Duarte, F. J. (1979), “Heat diffusion in a solid sphere and Fourier Theory”, 《Am. J. Phys.》 47 (11): 891–893, Bibcode :1979AmJPh..47..981U , doi :10.1119/1.11601
↑ Lightfoot, R. Byron Bird, Warren E. Stewart, Edwin N. (1960). 《Transport Phenomena》. John Wiley and Sons, Inc. Eq. 8.1-7. ISBN 978-0-471-07392-5 .