Deret radioaktif

Dalam fisika nuklir, deret radioaktif (atau deret peluruhan, atau rantai peluruhan) adalah rangkaian peluruhan radioaktif dari produk peluruhan radioaktif yang berbeda sebagai serangkaian transformasi berurutan. Ini juga dikenal sebagai "kaskade radioaktif". Kebanyakan radioisotop tidak meluruh secara langsung ke keadaan stabil, melainkan mengalami serangkaian peluruhan sampai akhirnya isotop stabil tercapai.

Tahap peluruhan dirujuk oleh hubungannya dengan tahap sebelumnya atau selanjutnya. Isotop induk adalah isotop yang mengalami peluruhan untuk membentuk isotop anak. Salah satu contohnya adalah uranium (nomor atom 92) meluruh menjadi torium (nomor atom 90). Isotop anak mungkin stabil atau mungkin meluruh untuk membentuk isotop anaknya sendiri. Anak dari isotop anak kadang-kadang disebut isotop cucu.

Waktu yang dibutuhkan atom induk tunggal untuk meluruh menjadi atom isotop anak dapat sangat bervariasi, tidak hanya antara pasangan induk-anak yang berbeda, tetapi juga secara acak antara pasangan identik dari isotop induk dan anak. Peluruhan setiap atom tunggal terjadi secara spontan, dan peluruhan populasi awal atom identik selama waktu t, mengikuti distribusi eksponensial peluruhan, e^−λt, di mana λ disebut konstanta peluruhan. Salah satu sifat isotop adalah waktu paruhnya, waktu di mana setengah dari jumlah awal radioisotop induk identik meluruh menjadi anaknya, yang berbanding terbalik dengan λ. Waktu paruh telah ditentukan di laboratorium untuk banyak radioisotop (atau radionuklida). Mereka dapat berkisar dari hampir seketika (kurang dari 10⁻²¹ detik) hingga lebih dari 10¹⁹ tahun.

Masing-masing tahap memancarkan jumlah radioaktivitas yang sama seperti radioisotop asli (yaitu ada hubungan satu-ke-satu antara jumlah peluruhan dalam tahap berturut-turut) tetapi setiap tahap melepaskan jumlah energi yang berbeda. Jika dan ketika keseimbangan tercapai, setiap isotop anak yang berurutan hadir dalam proporsi langsung dengan waktu paruhnya; tetapi karena aktivitasnya berbanding terbalik dengan waktu paruhnya, setiap nuklida dalam rantai peluruhan akhirnya menyumbangkan transformasi individu sebanyak kepala rantai, meskipun energinya tidak sama. Misalnya, uranium-238 bersifat radioaktif lemah, tetapi uraninit, bijih uranium, 13 kali lebih radioaktif daripada logam uranium murni karena radium dan isotop turunan lainnya yang dikandungnya. Tidak hanya isotop radium yang tidak stabil merupakan pemancar radioaktivitas yang signifikan, tetapi sebagai tahap berikutnya dalam rantai peluruhan, mereka juga menghasilkan radon, gas radioaktif yang berat, lembam, dan terjadi secara alami. Batuan yang mengandung torium dan/atau uranium (seperti beberapa granit) memancarkan gas radon yang dapat terakumulasi di tempat-tempat tertutup seperti ruang bawah tanah atau tambang bawah tanah.^[1]

Perhitungan kuantitas dengan Fungsi Bateman untuk ²⁴¹Pu

Jumlah isotop dalam rantai peluruhan pada waktu tertentu dihitung dengan persamaan Bateman.

Sejarah

Semua unsur dan isotop yang ditemukan di Bumi, dengan pengecualian hidrogen, deuterium, helium, helium-3, dan mungkin sejumlah kecil isotop litium dan berilium stabil yang tercipta saat Ledakan Dahsyat, diciptakan dengan proses s atau proses r di dalam bintang atau tabrakan bintang, dan bagi mereka yang sekarang menjadi bagian dari Bumi, pasti telah tercipta tidak lebih dari 4,5 miliar tahun yang lalu. Semua elemen yang tercipta lebih dari 4,5 miliar tahun yang lalu disebut primordial, artinya mereka dihasilkan oleh proses bintang alam semesta. Pada saat mereka diciptakan, mereka yang tidak stabil mulai meluruh dengan segera. Semua isotop yang memiliki waktu paruh kurang dari 100 juta tahun telah direduksi menjadi 2,8×10⁻¹²% atau kurang dari berapa pun jumlah aslinya yang diciptakan dan ditangkap oleh pertumbuhan Bumi; mereka merupakan jumlah jejak hari ini, atau telah meluruh sama sekali. Hanya ada dua metode lain untuk membuat sebuah isotop: secara artifisial, di dalam reaktor buatan (atau mungkin alami), atau melalui peluruhan spesies isotop induk, proses yang dikenal sebagai rantai peluruhan.

Isotop yang tidak stabil meluruh menjadi produk turunannya (yang terkadang bahkan lebih tidak stabil) pada laju tertentu; akhirnya, seringkali setelah serangkaian peluruhan, isotop stabil tercapai: ada sekitar 200 isotop stabil di alam semesta. Dalam isotop stabil, unsur-unsur ringan biasanya memiliki rasio neutron terhadap proton yang lebih rendah di dalam intinya daripada unsur-unsur yang lebih berat. Unsur ringan seperti helium-4 memiliki rasio neutron:proton yang mendekati 1:1. Unsur terberat seperti timbal memiliki hampir 1,5 neutron per proton (misalnya 1,536 dalam timbal-208). Tidak ada nuklida stabil yang lebih berat daripada timbal-208; unsur yang lebih berat ini harus melepaskan massa untuk mencapai stabilitas, biasanya sebagai peluruhan alfa. Metode peluruhan umum lainnya untuk isotop dengan rasio neutron terhadap proton (n/p) yang tinggi adalah peluruhan beta, di mana nuklida mengubah identitas unsur sambil mempertahankan massa yang sama dan menurunkan rasio n/pnya. Untuk beberapa isotop dengan rasio n/p yang relatif rendah, terdapat peluruhan beta terbalik, di mana proton diubah menjadi neutron, sehingga bergerak menuju isotop stabil; namun, karena fisi hampir selalu menghasilkan produk neutron yang berat, emisi positron relatif jarang dibandingkan dengan emisi elektron. Ada banyak rantai peluruhan beta yang relatif pendek, setidaknya dua (peluruhan beta yang berat dan peluruhan positron yang ringan) untuk setiap berat diskrit hingga sekitar 207 dan beberapa di atasnya, tetapi untuk unsur-unsur bermassa lebih tinggi (isotop yang lebih berat daripada timbal) hanya ada empat jalur yang mencakup semua rantai peluruhan. Ini karena hanya ada dua metode peluruhan utama: radiasi alfa, yang mengurangi massa sebesar 4 satuan massa atom (atomic mass units, amu), dan beta, yang tidak mengubah massa atom sama sekali (hanya nomor atom dan rasio p/n). Keempat jalur tersebut disebut 4n, 4n + 1, 4n + 2, dan 4n + 3; sisa dari membagi massa atom dengan empat memberikan rantai yang akan digunakan isotop untuk meluruh. Ada mode peluruhan lain, tetapi mereka selalu terjadi pada probabilitas yang lebih rendah daripada peluruhan alfa atau beta. (Seharusnya rantai ini tidak memiliki cabang: diagram di bawah menunjukkan beberapa cabang rantai, dan kenyataannya ada lebih banyak lagi, karena ada lebih banyak isotop yang mungkin daripada yang ditunjukkan dalam diagram.) Misalnya, atom ketiga nihonium-278 yang disintesis mengalami enam peluruhan alfa menjadi mendelevium-254, diikuti oleh penangkapan elektron (suatu bentuk peluruhan beta) menjadi fermium-254, dan kemudian alfa ketujuh menjadi kalifornium-250, yang di atasnya ia akan mengikuti rantai 4n + 2 seperti yang diberikan dalam artikel ini. Namun, nuklida superberat terberat yang disintesis tidak mencapai empat rantai peluruhan, karena mereka mencapai nuklida fisi spontan setelah beberapa peluruhan alfa yang mengakhiri rantai: inilah yang terjadi pada dua atom pertama nihonium-278 yang disintesis, serta untuk semua nuklida yang lebih berat yang dihasilkan.

Tiga dari rantai tersebut memiliki isotop (atau nuklida) berumur panjang di dekat bagian atas; isotop berumur panjang ini adalah hambatan dalam proses di mana rantai mengalir sangat lambat, dan membuat rantai di bawahnya "hidup" dengan aliran. Tiga nuklida berumur panjang adalah uranium-238 (waktu paruh = 4,5 miliar tahun), uranium-235 (waktu paruh = 700 juta tahun) dan torium-232 (waktu paruh = 14 miliar tahun). Rantai keempat tidak memiliki isotop bottleneck yang tahan lama, sehingga hampir semua isotop dalam rantai itu telah lama meluruh hingga mendekati stabilitas di bagian bawah. Di dekat ujung rantai itu ada bismut-209, yang sudah lama dianggap stabil. Namun, baru-baru ini, bismut-209 ditemukan tidak stabil dengan waktu paruh 20,1 juta triliun (2,01×10¹⁹) tahun; ia adalah langkah terakhir sebelum talium-205 yang stabil. Di masa lalu yang jauh, sekitar waktu tata surya terbentuk, ada lebih banyak jenis isotop berbobot tinggi yang tidak stabil yang tersedia, dan empat rantai lebih panjang dengan isotop yang telah meluruh. Hari ini kita telah memproduksi isotop yang telah punah, yang kembali mengambil tempat semula: plutonium-239, bahan bakar bom nuklir, sebagai contoh utama yang memiliki waktu paruh "hanya" 24.500 tahun, dan meluruh dengan emisi alfa menjadi uranium-235. Secara khusus, kami telah melalui produksi skala besar neptunium-237 berhasil membangkitkan rantai keempat yang telah punah sampai sekarang.^[2] Tabel di bawah ini memulai empat rantai peluruhan pada isotop kalifornium dengan nomor massa dari 249 hingga 252.

Jenis peluruhan

Diagram ini menggambarkan empat rantai peluruhan yang dibahas dalam teks: torium (4n, dalam warna biru), neptunium (4n+1, dalam warna merah muda), radium (4n+2, dalam warna merah) dan aktinium (4n+3, dalam warna hijau).

Empat mode peluruhan radioaktif yang paling umum adalah: peluruhan alfa, peluruhan beta, peluruhan beta terbalik (dianggap sebagai emisi positron dan penangkapan elektron), dan transisi isomer. Dari proses peluruhan ini, hanya peluruhan alfa yang mengubah nomor massa atom (A) inti, dan selalu menurunkannya sebanyak empat. Karena itu, hampir semua peluruhan akan menghasilkan inti yang nomor massa atomnya memiliki residu mod 4 yang sama, membagi semua nuklida menjadi empat rantai. Anggota dari setiap rantai peluruhan mungkin harus diambil seluruhnya dari salah satu kelas ini. Keempat rantai juga menghasilkan helium-4 karena partikel alfa merupakan inti helium-4.

Tiga rantai peluruhan utama (atau famili) teramati di alam, yang biasa disebut deret torium, deret uranium atau radium, dan deret aktinium, yang mewakili tiga dari empat kelas ini, dan berakhir pada tiga isotop timbal yang berbeda dan stabil. Nomor massa setiap isotop dalam rantai ini dapat direpresentasikan sebagai A = 4n, A = 4n + 2, dan A = 4n + 3, berurutan. Isotop awal berumur panjang dari ketiga isotop ini, torium-232, uranium-238, dan uranium-235, berurutan, telah ada sejak pembentukan bumi, mengabaikan isotop buatan dan peluruhannya yang dibuat sejak 1940-an.

Karena waktu paruh relatif singkat dari isotop awalnya, neptunium-237 (2,14 juta tahun), rantai keempat, deret neptunium dengan A = 4n + 1, sudah punah di alam, kecuali untuk langkah pembatas laju akhir, peluruhan bismut-209. Jejak ²³⁷Np dan produk peluruhannya masih terjadi di alam, sebagai hasil dari penangkapan neutron dalam bijih uranium.^[3] Isotop akhir dari rantai ini sekarang dikenal sebagai talium-205. Beberapa sumber yang lebih tua memberikan sebagai bismut-209 isotop akhir, tetapi baru-baru ini ditemukan bahwa ia sangat sedikit radioaktif, dengan waktu paruh 2,01×10¹⁹ tahun.^[4]

Ada juga rantai peluruhan non-transuranik dari isotop unsur ringan yang tidak stabil, misalnya magnesium-28 dan klorin-39. Di Bumi, sebagian besar isotop awal dari rantai ini sebelum tahun 1945 dihasilkan oleh radiasi kosmik. Sejak 1945, pengujian dan penggunaan senjata nuklir juga telah melepaskan banyak produk fisi radioaktif. Hampir semua isotop tersebut meluruh dengan mode peluruhan β⁻ atau β⁺, berubah dari satu unsur ke unsur lain tanpa mengubah massa atom. Produk anak selanjutnya, karena mendekati stabilitas, umumnya memiliki waktu paruh yang lebih lama hingga akhirnya meluruh menjadi stabilitas.

Deret torium

Rantai 4n Th-232 biasanya disebut "deret torium" atau "kaskade torium". Dimulai dengan torium-232 yang terbentuk secara alami, rangkaian ini mencakup unsur-unsur berikut: aktinium, bismut, timbal, polonium, radium, radon, dan talium. Semuanya hadir, setidaknya untuk sementara, dalam sampel alami yang mengandung torium, baik logam, senyawa, atau mineral. Deret ini berakhir dengan timbal-208.

Total energi yang dilepaskan dari thorium-232 ke timbal-208, termasuk energi yang hilang dari neutrino, adalah 42,6 MeV.

Nuklida induk	Nama historis (pendek)	Nama historis (panjang)	Mode peluruhan	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV	Nuklida anak
²⁵²Cf			α	2,645 a	6,1181	²⁴⁸Cm
²⁴⁸Cm			α	3,4×10⁵ a	5,162	²⁴⁴Pu
²⁴⁴Pu			α	8×10⁷ a	4,589	²⁴⁰U
²⁴⁰U			β⁻	14,1 jam	,39	²⁴⁰Np
²⁴⁰Np			β⁻	1,032 jam	2,2	²⁴⁰Pu
²⁴⁰Pu			α	6561 a	5,1683	²³⁶U
²³⁶U		Toruranium^[5]	α	2,3×10⁷ a	4,494	²³²Th
²³²Th	Th	Torium	α	1,405×10¹⁰ a	4,081	²²⁸Ra
²²⁸Ra	MsTh₁	Mesotorium 1	β⁻	5,75 a	0,046	²²⁸Ac
²²⁸Ac	MsTh₂	Mesotorium 2	β⁻	6,25 jam	2,124	²²⁸Th
²²⁸Th	RdTh	Radiotorium	α	1,9116 a	5,520	²²⁴Ra
²²⁴Ra	ThX	Torium X	α	3,6319 hri	5,789	²²⁰Rn
²²⁰Rn	Tn	Toron, Torium Emanation	α	55,6 dtk	6,404	²¹⁶Po
²¹⁶Po	ThA	Torium A	α	0,145 dtk	6,906	²¹²Pb
²¹²Pb	ThB	Torium B	β⁻	10,64 jam	0,570	²¹²Bi
²¹²Bi	ThC	Torium C	β⁻ 64,06% α 35,94%	60,55 mnt	2,252 6,208	²¹²Po ²⁰⁸Tl
²¹²Po	ThC′	Torium C′	α	299 ndtk	8,784 ^[6]	²⁰⁸Pb
²⁰⁸Tl	ThC″	Torium C″	β⁻	3,053 mnt	1,803 ^[6]	²⁰⁸Pb
²⁰⁸Pb	ThD	Torium D	stabil	-	-	-

Deret neptunium

Rantai 4n + 1 dari ²³⁷Np biasa disebut "deret neptunium" atau "kaskade neptunium". Dalam deret ini, hanya dua isotop yang terlibat yang ditemukan secara alami dalam jumlah yang signifikan, yaitu dua yang terakhir: bismut-209 dan talium-205. Beberapa isotop lain telah terdeteksi di alam, yang berasal dari jumlah jejak ²³⁷Np yang dihasilkan oleh reaksi knockout (n,2n) pada ²³⁸U primordial.^[3] Detektor asap yang berisi ruang ionisasi amerisium-241 mengakumulasi sejumlah besar neptunium-237 saat amerisiumnya meluruh; unsur-unsur berikut juga ada di dalamnya, setidaknya untuk sementara, sebagai produk peluruhan neptunium: aktinium, astatin, bismut, fransium, timbal, polonium, protaktinium, radium, talium, torium, dan uranium. Karena deret ini baru ditemukan dan dipelajari pada 1947–1948,^[7] nuklidanya tidak memiliki nama historis. Salah satu ciri unik dari rantai peluruhan ini adalah bahwa gas mulia radon hanya diproduksi di cabang langka (tidak diperlihatkan dalam ilustrasi) tetapi bukan urutan peluruhan utama; dengan demikian, radon dari rantai peluruhan ini tidak bermigrasi melalui batuan hampir sebanyak dari tiga rantai lainnya. Sifat unik lain dari urutan peluruhan ini adalah bahwa ia berakhir di talium, dan bukannya timbal. Deret ini berakhir dengan isotop stabil talium-205.

Total energi yang dilepaskan dari kalifornium-249 ke talium-205, termasuk energi yang hilang karena neutrino, adalah 66,8 MeV.

Nuklida induk	Mode peluruhan	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV	Nuklida anak
²⁴⁹Cf	α	351 a	5,813+,388	²⁴⁵Cm
²⁴⁵Cm	α	8500 a	5,362+,175	²⁴¹Pu
²⁴¹Pu	β⁻	14,4 a	0,021	²⁴¹Am
²⁴¹Am	α	432,7 a	5,638	²³⁷Np
²³⁷Np	α	2,14×10⁶ a	4,959	²³³Pa
²³³Pa	β⁻	27,0 hri	0,571	²³³U
²³³U	α	1,592×10⁵ a	4,909	²²⁹Th
²²⁹Th	α	7340 a	5,168	²²⁵Ra
²²⁵Ra	β⁻	14,9 hri	0,36	²²⁵Ac
²²⁵Ac	α	10,0 hri	5,935	²²¹Fr
²²¹Fr	α 99,9952% β⁻ 0,0048%	4,8 mnt	6,3 0,314	²¹⁷At ²²¹Ra
²²¹Ra	α	28 dtk	6,9	²¹⁷Rn
²¹⁷At	α 99,992% β⁻ 0,008%	32 mdtk	7,0 0,737	²¹³Bi ²¹⁷Rn
²¹⁷Rn	α	540 μdtk	7,9	²¹³Po
²¹³Bi	β⁻ 97,80% α 2,20%	46,5 mnt	1,423 5,87	²¹³Po ²⁰⁹Tl
²¹³Po	α	3,72 μdtk	8,536	²⁰⁹Pb
²⁰⁹Tl	β⁻	2,2 mnt	3,99	²⁰⁹Pb
²⁰⁹Pb	β⁻	3,25 jam	0,644	²⁰⁹Bi
²⁰⁹Bi	α	2,01×10¹⁹ a	3,137	²⁰⁵Tl
²⁰⁵Tl	-	stabil	-	-

Deret uranium (atau deret radium)

(Grafik yang lebih komprehensif)

Rantai uranium-238 4n+2 disebut "deret uranium" atau "deret radium". Dimulai dengan uranium-238 yang terjadi secara alami, seri ini mencakup unsur-unsur berikut: astatin, bismut, timbal, polonium, protaktinium, radium, radon, talium, dan torium. Semuanya ada, setidaknya untuk sementara, dalam sampel alami yang mengandung uranium, baik logam, senyawa, atau mineral. Deret ini berakhir dengan timbal-206.

Total energi yang dilepaskan dari uranium-238 ke timbal-206, termasuk energi yang hilang karena neutrino, adalah 51,7 MeV.

Nuklida induk	Nama historis (pendek)^[8]	Nama historis (panjang)	Mode peluruhan ^{[RS 1]}	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV ^{[RS 1]}	Nuklida anak ^{[RS 1]}
²⁵⁰Cf			α	13,08 a	6,12844	²⁴⁶Cm
²⁴⁶Cm			α	4800 a	5,47513	²⁴²Pu
²⁴²Pu			α	3,8×10⁵ a	4,98453	²³⁸U
²³⁸U	U_I	Uranium I	α	4,468×10⁹ a	4,26975	²³⁴Th
²³⁴Th	UX₁	Uranium X₁	β⁻	24,10 hri	0,273088	^234mPa
^234mPa	UX₂, Bv	Uranium X₂, Brevium	IT, 0,16% β⁻, 99,84%	1,159 mnt	0,07392 2,268205	²³⁴Pa ²³⁴U
²³⁴Pa	UZ	Uranium Z	β⁻	6,70 jam	2,194285	²³⁴U
²³⁴U	U_II	Uranium II	α	2,45×10⁵ a	4,8698	²³⁰Th
²³⁰Th	Io	Ionium	α	7,54×10⁴ a	4,76975	²²⁶Ra
²²⁶Ra	Ra	Radium	α	1600 a	4,87062	²²²Rn
²²²Rn	Rn	Radon, Radium Emanation	α	3,8235 hri	5,59031	²¹⁸Po
²¹⁸Po	RaA	Radium A	α, 99,980% β⁻, 0,020%	3,098 mnt	6,11468 0,259913	²¹⁴Pb ²¹⁸At
²¹⁸At			α, 99,9% β⁻, 0,1%	1,5 dtk	6,874 2,881314	²¹⁴Bi ²¹⁸Rn
²¹⁸Rn			α	35 mdtk	7,26254	²¹⁴Po
²¹⁴Pb	RaB	Radium B	β⁻	26,8 mnt	1,019237	²¹⁴Bi
²¹⁴Bi	RaC	Radium C	β⁻, 99,979% α, 0,021%	19,9 mnt	3,269857 5.62119	²¹⁴Po ²¹⁰Tl
²¹⁴Po	RaC'	Radium C'	α	164,3 μdtk	7,83346	²¹⁰Pb
²¹⁰Tl	RaC"	Radium C"	β⁻	1,3 min	5,48213	²¹⁰Pb
²¹⁰Pb	RaD	Radium D	β⁻, 100% α, 1,9×10⁻⁶%	22,20 a	0,063487 3,7923	²¹⁰Bi ²⁰⁶Hg
²¹⁰Bi	RaE	Radium E	β⁻, 100% α, 1,32×10⁻⁴%	5,012 hri	1,161234 5,03647	²¹⁰Po ²⁰⁶Tl
²¹⁰Po	RaF	Radium F	α	138,376 hri	5,03647	²⁰⁶Pb
²⁰⁶Hg			β⁻	8,32 mnt	1,307649	²⁰⁶Tl
²⁰⁶Tl	RaE	Radium E	β⁻	4,202 mnt	1,5322211	²⁰⁶Pb
²⁰⁶Pb	RaG^[9]	Radium G	stabil	-	-	-

^ ^a ^b ^c "Evaluated Nuclear Structure Data File". Pusat Data Nuklir Nasional.

Deret aktinium

(Grafik yang lebih detail)

Rantai uranium-235 4n+3 biasa disebut "deret aktinium" atau "kaskade aktinium". Dimulai dengan isotop U-235 yang terjadi secara alami, rangkaian peluruhan ini mencakup unsur-unsur berikut: aktinium, astatin, bismut, fransium, timbal, polonium, protaktinium, radium, radon, talium, dan torium. Semuanya ada, setidaknya untuk sementara, dalam setiap sampel yang mengandung uranium-235, baik logam, senyawa, bijih, atau mineral. Deret ini berakhir dengan isotop stabil timbal-207.

Total energi yang dilepaskan dari uranium-235 ke timbal-207, termasuk energi yang hilang karena neutrino, adalah 46,4 MeV.

Nuklida induk	Nama historis (pendek)	Nama historis (panjang)	Mode peluruhan	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV	Nuklida anak
²⁵¹Cf			α	900,6 a	6,176	²⁴⁷Cm
²⁴⁷Cm			α	1,56×10⁷ a	5,353	²⁴³Pu
²⁴³Pu			β⁻	4,95556 jam	0,579	²⁴³Am
²⁴³Am			α	7388 a	5,439	²³⁹Np
²³⁹Np			β⁻	2,3565 hri	0,723	²³⁹Pu
²³⁹Pu			α	2,41×10⁴ a	5,244	²³⁵U
²³⁵U	AcU	Aktin Uranium	α	7,04×10⁸ a	4,678	²³¹Th
²³¹Th	UY	Uranium Y	β⁻	25,52 jam	0,391	²³¹Pa
²³¹Pa	Pa	Protaktinium	α	32760 a	5,150	²²⁷Ac
²²⁷Ac	Ac	Aktinium	β⁻ 98,62% α 1,38%	21,772 a	0,045 5,042	²²⁷Th ²²³Fr
²²⁷Th	RdAc	Radioaktinium	α	18,68 hri	6,147	²²³Ra
²²³Fr	AcK	Aktinium K	β⁻ 99,994% α 0,006%	22,00 mnt	1,149 5,340	²²³Ra ²¹⁹At
²²³Ra	AcX	Aktinium X	α	11,43 hri	5,979	²¹⁹Rn
²¹⁹At			α 97,00% β⁻ 3,00%	56 dtk	6,275 1,700	²¹⁵Bi ²¹⁹Rn
²¹⁹Rn	An	Aktinon, Aktinium Emanation	α	3,96 dtk	6,946	²¹⁵Po
²¹⁵Bi			β⁻	7,6 mnt	2,250	²¹⁵Po
²¹⁵Po	AcA	Aktinium A	α 99,99977% β⁻ 0,00023%	1,781 mdtk	7,527 0,715	²¹¹Pb ²¹⁵At
²¹⁵At			α	0,1 mdtk	8,178	²¹¹Bi
²¹¹Pb	AcB	Aktinium B	β⁻	36,1 mnt	1,367	²¹¹Bi
²¹¹Bi	AcC	Aktinium C	α 99,724% β⁻ 0,276%	2,14 mnt	6,751 0,575	²⁰⁷Tl ²¹¹Po
²¹¹Po	AcC'	Aktinium C'	α	516 mdtk	7,595	²⁰⁷Pb
²⁰⁷Tl	AcC"	Aktinium C"	β⁻	4,77 mnt	1,418	²⁰⁷Pb
²⁰⁷Pb	AcD	Aktinium D	-	stabil	-	-

Lihat pula

Referensi

^ "Archived copy". Diarsipkan dari versi asli tanggal 20 September 2008. Diakses tanggal 18 Juni 2022.
^ Koch, Lothar (2000). Transuranium Elements, in Ullmann's Encyclopedia of Industrial Chemistry. Wiley. doi:10.1002/14356007.a27_167.
^ ^a ^b Peppard, D. F.; Mason, G. W.; Gray, P. R.; Mech, J. F. (1952). "Occurrence of the (4n + 1) series in nature" (PDF). Journal of the American Chemical Society. 74 (23): 6081–6084. doi:10.1021/ja01143a074.
^ Audi, G.; Kondev, F. G.; Wang, M.; Huang, W. J.; Naimi, S. (2017). "The NUBASE2016 evaluation of nuclear properties" (PDF). Chinese Physics C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ChPhC..41c0001A. doi:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
^ Trenn, Thaddeus J. (1978). "Thoruranium (U-236) as the extinct natural parent of thorium: The premature falsification of an essentially correct theory". Annals of Science. 35 (6): 581–97. doi:10.1080/00033797800200441.
^ ^a ^b "Salinan arsip". Diarsipkan dari versi asli tanggal 2018-12-28. Diakses tanggal 2022-06-19.
^ Thoennessen, M. (2016). The Discovery of Isotopes: A Complete Compilation. Springer. hlm. 20. doi:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.
^ Thoennessen, M. (2016). The Discovery of Isotopes: A Complete Compilation. Springer. hlm. 19. doi:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.
^ Kuhn, W. (1929). "LXVIII. Scattering of thorium C″ γ-radiation by radium G and ordinary lead". The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science. 8 (52): 628. doi:10.1080/14786441108564923. ISSN 1941-5982.

C.M. Lederer; J.M. Hollander; I. Perlman (1968). Table of Isotopes (edisi ke-6). New York: John Wiley & Sons.

Pranala luar

Portal ilmu nuklir Nucleonica
Mesin Peluruhan Nucleonica untuk perhitungan peluruhan online profesional
EPA – Peluruhan Radioaktif
Situs web pemerintah yang mencantumkan isotop dan energi peluruhan
Pusat Data Nuklir Nasional – pangkalan data yang tersedia secara bebas yang dapat digunakan untuk memeriksa atau membangun rantai peluruhan
IAEA – Grafik Langsung Nuklida (dengan rantai peluruhan)
Penemu Rantai Peluruhan

[NdsEnsdf-9] "Evaluated Nuclear Structure Data File". Pusat Data Nuklir Nasional.

[1] "Archived copy". Diarsipkan dari versi asli tanggal 20 September 2008. Diakses tanggal 18 Juni 2022.

[2] Koch, Lothar (2000). Transuranium Elements, in Ullmann's Encyclopedia of Industrial Chemistry. Wiley. doi:10.1002/14356007.a27_167.

[4n1-3] Peppard, D. F.; Mason, G. W.; Gray, P. R.; Mech, J. F. (1952). "Occurrence of the (4n + 1) series in nature" (PDF). Journal of the American Chemical Society. 74 (23): 6081–6084. doi:10.1021/ja01143a074.

[nubase-4] Audi, G.; Kondev, F. G.; Wang, M.; Huang, W. J.; Naimi, S. (2017). "The NUBASE2016 evaluation of nuclear properties" (PDF). Chinese Physics C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ChPhC..41c0001A. doi:10.1088/1674-1137/41/3/030001.

[thoruranium-5] Trenn, Thaddeus J. (1978). "Thoruranium (U-236) as the extinct natural parent of thorium: The premature falsification of an essentially correct theory". Annals of Science. 35 (6): 581–97. doi:10.1080/00033797800200441.

[nucleardata.nuclear.lu.se-6] "Salinan arsip". Diarsipkan dari versi asli tanggal 2018-12-28. Diakses tanggal 2022-06-19.

[th2-7] Thoennessen, M. (2016). The Discovery of Isotopes: A Complete Compilation. Springer. hlm. 20. doi:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.

[th1-8] Thoennessen, M. (2016). The Discovery of Isotopes: A Complete Compilation. Springer. hlm. 19. doi:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.

[10] Kuhn, W. (1929). "LXVIII. Scattering of thorium C″ γ-radiation by radium G and ordinary lead". The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science. 8 (52): 628. doi:10.1080/14786441108564923. ISSN 1941-5982.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[RS 1]

[9]